PBR渲染原理

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基于PBR做渲染，需要涉及到很多物理学、几何学、热辐射学概念，本文将逐一介绍每个关键概念，并给出相关重要公式。

微平面(microfacets)理论

微观尺度下的任意一个平面(surface)都可以用多个微小的、完美反射的镜面来描述，这些微小镜面被称为微平面。

粗糙度(roughness)

平面的粗糙度决定了它的各个微平面的镜面反射情况：

粗糙度可以用0.0到1.0来近似。

中间方向矢量(halfway vector)

halfway vector(简称h)等于光线方向矢量l加上视角方向矢量v并单位化（即处于l和v的中间）：

h=l+v∥l+v∥

h的特性是：h与平面法线越靠近，那么镜面光越强。

在这个微平面理论下，可以推出：越多的微平面的法线与h对齐，这个平面的镜面反射就会越强。

能量守恒(energy conservation)

不考虑自发光的平面，所有平面的出射光能量总和不能高于入射光能量总和。

观察下图，可以发现一个规律，粗糙度越高、镜面反射区域越大、镜面反射区域亮度越低。如果反射区域变大，然而亮度不变，那说明能量不守恒了。

在渲染里，简单地说，要做到能量守恒，就是要遵守一个原则：平面接收到的光能量要么被反射，要么被吸收，也就是说，吸收和反射，是互斥关系。

直接反射出去的光能量，也叫镜面光、反射光；吸收的光能量，大部分也会变成光发射出去（真正被吸收的就变成热能了），叫漫反射光、折射光。

镜面/反射光、漫反射/折射光的能量可以用2个系数kS、kD控制，两者满足关系式kD + kS = 1、kD > 0、kS > 0，从而确保发射的光能量不超过接收的光能量。

渲染方程

渲染方程的详细讨论已经写在渲染基础理论的介绍一文。

双向反射分布函数BRDF

在渲染基础理论的介绍一文里，没有详细讨论到的是brdf这个东西。简单地说，brdf是个控制系数，这个系数并不是常量，需要根据平面属性、光线属性计算得到，是个动态属性。基于PBR渲染，关键点就是选择合理的brdf函数。brdf函数将囊括上文提到的各个概念。

brdf很多种，最主流的是cook-Torrance BRDF，其基本框架公式是：

fr=kdflambert+ksfcook−torrance

其中：

flambert=cπ

这里的c是指平面自身的颜色值，一般就是指采样纹理贴图出来的颜色。

右边的镜面光部分才是最复杂的：

fcook−torrance=DFG4(ωo⋅n)(ωi⋅n)

这条公式怎么来的，改天再写一篇数学推导文。现在需要重点关注右边的分子部分：DFG。DFG其实是3个函数，每个函数算出一个scalar因子，3个因子得到后相乘。D、F、G有很多公式可以选择，下面会介绍几个常用的DFG函数。

D， Normal Distribution Function，法线分布函数

这个函数其实不是正态分布函数，不要被normal这个单词搞懵了。在渲染一个mesh的一个fragment时，就是在渲染一个平面，这个平面又是由一堆更加小的微平面组成。这些微平面有自己的微法线，D函数就是用来近似算出究竟有多少微法线和h向量对齐。

Trowbridge-Reitz GGX

D(n,h,α)=α2π((n⋅h)2(α2−1)+1)2

输入参数：平面法线n、h向量、粗糙度α

。

shader：

float DistributionGGX(vec3 N, vec3 H, float a){    float a2     = a*a;    float NdotH  = max(dot(N, H), 0.0);    float NdotH2 = NdotH*NdotH;    float nom    = a2;    float denom  = (NdotH2 * (a2 - 1.0) + 1.0);    denom        = PI * denom * denom;    return nom / denom;}

F，Fresnel equation，菲涅尔方程

对于真实的物理材质，光照向量、视角向量不同，平面的反射情况就会不同。F函数能算出不同角度时的反射光情况，也是用一个比值(也叫做平面的真实的反射率）表示。这个比值能反应出有多少百分比的光被反射和被吸收(记住反射和吸收是互斥关系)。

Fresnel-Schlick approximation

FSchlick(n,v,F0)=F0+(1−F0)(1−(n⋅v))5

F0

就是垂直观察平面时的基本反射率，一般要用一个vec3表示。注意，这条公式其实只适用于绝缘体（dielectric），对于金属/导体（metal/conductor）是不适用的。这时就有了些取巧的做法。

一是先预计算出各种常见材质的基本反射率，汇总成一个表，然后需要的时候查表即可。

有了表之后就会发现，对于绝缘体，基本反射率基本都在0.17这个水平线以下，且rgb分量一致；而对于导体，基本反射率都在0.5到1.0之间，且rgb分量值不一致（正是这个不一致性，使得不同的金属有显著的颜色差异，如金、铜、银颜色各异）。

综上,F0

的求取实际上可以做得非常简化，用shader代码可以看出：

vec3 F0 = vec3(0.04); F0 = mix(F0, surfaceColor.rgb, metalness); 

第一行是绝缘体基本反射率，0.04是统计了大部分绝缘体的基本反射率并取平均值得到。

第二行使用了一个新的参数叫金属性metalness，这是个十分人为的控制变量，范围为0.0到1.0；surfaceColor就是反射颜色值，例如黄金反射颜色为(1.00, 0.71, 0.29)。然后就可以使用mix函数和metalness做插值，metalness越接近0，那么就越接近绝缘体，metalness越接近1，那么就越接近surfaceColor。

有了F0

后，就可以代入到菲涅尔方程做运算了：

vec3 fresnelSchlick(vec3 n, vec3 v, vec3 F0){    return F0 + (1.0 - F0) * pow(1.0 - dot(n, v), 5.0);}

G，Geometry function，几何属性函数

微平面的起伏不定，导致微平面之间产生了自阴影（self-shadowing）。G函数模拟计算的就是这个事情. 粗糙度越高，自阴影越多，反射出去的光就越少。G函数输出的是一个比值，0.0表示百分百自阴影（全黑掉），1.0表示没有任何自阴影（全白）。

Smith's Schlick-GGX

G(n,v,k)=n⋅v(n⋅v)(1−k)+k

输入参数：平面法线n、视角向量v、粗糙度α

的重新映射k。

k的公式要看情况做选择，例如对于方向光，有:

k=(α+1)28

为了更加地近似模拟平面几何属性，可以再应用一条公式（Smith's method）:

G′(n,v,l,k)=G(n,v,k)G(n,l,k)

Smith's method同时处理掉了微平面的高低起伏导致的对光线、对视角的障碍问题，如下图。图中左边，视角向量（红色）的路线上有一个微平面突起，导致接收不到左边的光线的反射，这种情况叫几何障碍（geometry obstruction）；图中右边，光线到达微平面后又反射到另一个微平面上（能量衰减了），没有直接反射到眼睛，这种情况叫几何遮蔽（geometry shadowing）。

shader：

float GeometrySchlickGGX(float NdotV, float k){    float nom   = NdotV;    float denom = NdotV * (1.0 - k) + k;    return nom / denom;}float GeometrySmith(vec3 N, vec3 V, vec3 L, float k){    float NdotV = max(dot(N, V), 0.0);    float NdotL = max(dot(N, L), 0.0);    float ggx1 = GeometrySchlickGGX(NdotV, k);    float ggx2 = GeometrySchlickGGX(NdotL, k);    return ggx1 * ggx2;}

Cook-Torrance reflectance equation

有了brdf函数后，之前的渲染方程就可以变成：

Lo(p,ωo)=Le(p,ωo)+∫Ω(kdcπ+ksDFG4(ωo⋅n)(ωi⋅n))Li(p,ωi)|cosθi|dωi

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Written on September 23, 2017