磁学基础 永久磁铁的磁力线分布
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永久磁铁的磁力线分布http://www.bjlink.com/article.php?id=75
北京盈科宏业科技有限责任公司 / 2011-07-21
[大] [中] [小]
日期:2011-1-3 摘自: 阅读:381
1.单块磁铁的磁力线分布 2.附近有铁磁性物体时单块磁铁的磁力线分布
3.两块磁铁不同极性面对的磁力线分布 4.两块磁铁相同极性面对的磁力线分布
5.两块磁铁不同极性并列时磁力线分布 6.两块磁铁相同极性并列时磁力线分布
7.附加铁壳的两块磁铁不同极性面对的磁力线分布 8.附加铁壳的吸附磁铁的磁力线分布
磁感应强度介绍
北京盈科宏业科技有限责任公司 / 2011-07-21
[大] [中] [小]
日期:2009-12-5 摘自: 阅读:355
磁感应强度 magnetic induction
描述磁场强弱和方向的基本物理量。是矢量,常用符号B表示。磁感应强度也被称为磁通量密度或磁通密度。
在物理学中磁场的强弱使用磁感强度(也叫磁感应强度)来表示,磁感强度大表示磁感强;磁感强度小,表示磁感弱。这个物理量之所以叫做磁感应强度,而没有叫做磁场强度,是由于历史上磁场强度一词已用来表示另外一个物理量了。
点电荷q以速度v在磁场中运动时受到力f 的作用。在磁场给定的条件下,f的大小与电荷运动的方向有关 。当v 沿某个特殊方向或与之反向时,受力为零;当v与此 特殊方向垂直时受力最大,为fm。fm与|q|及v成正比,比值 与运动电荷无关,反映磁场本身的性质,定义为磁感应强度的大小,即。B的方向定义为:由正电荷所受最大力fm的方向转向电荷运动方向 v 时 ,右手螺旋前进的方向 。定义了B之后,运动电荷在磁场 B 中所受的力可表为 f = qv×B,此即洛伦兹力公式。
除利用洛伦兹力定义B外,也可以根据电流元Idl在磁场中所受安培力df=Idl×B来定义B,或根据磁矩m在磁场中所受力矩M=m×B来定义B,三种定义,方法雷同,完全等价。
在国际单位制(SI)中,磁感应强度的单位是特斯拉[1],简称特(T)。在高斯单位制中,磁感应强度的单位是高斯(Gs ),1T=10KGs等于10的四次方高斯。由于历史的原因,与电场强度E对应的描述磁场的基本物理量被称为磁感应强度B,而另一辅助量却被称为磁场强度H,名实不符,容易混淆。通常所谓磁场,均指的是B。
B在数值上等于垂直于磁场方向长1 m,电流为1 A的导线所受磁场力的大小
B= F/IL
一些磁感应强度的大小(单位:T)
原子核表面 约10^12
中子星表面 约10^8
目前实验室值:瞬时 10^3 恒定 37
星际空间 10^(-10)
人体表面 3*10^(-10)
描述磁场强弱和方向的基本物理量。是矢量,常用符号B表示。磁感应强度也被称为磁通量密度或磁通密度。
在物理学中磁场的强弱使用磁感强度(也叫磁感应强度)来表示,磁感强度大表示磁感强;磁感强度小,表示磁感弱。这个物理量之所以叫做磁感应强度,而没有叫做磁场强度,是由于历史上磁场强度一词已用来表示另外一个物理量了。
点电荷q以速度v在磁场中运动时受到力f 的作用。在磁场给定的条件下,f的大小与电荷运动的方向有关 。当v 沿某个特殊方向或与之反向时,受力为零;当v与此 特殊方向垂直时受力最大,为fm。fm与|q|及v成正比,比值 与运动电荷无关,反映磁场本身的性质,定义为磁感应强度的大小,即。B的方向定义为:由正电荷所受最大力fm的方向转向电荷运动方向 v 时 ,右手螺旋前进的方向 。定义了B之后,运动电荷在磁场 B 中所受的力可表为 f = qv×B,此即洛伦兹力公式。
除利用洛伦兹力定义B外,也可以根据电流元Idl在磁场中所受安培力df=Idl×B来定义B,或根据磁矩m在磁场中所受力矩M=m×B来定义B,三种定义,方法雷同,完全等价。
在国际单位制(SI)中,磁感应强度的单位是特斯拉[1],简称特(T)。在高斯单位制中,磁感应强度的单位是高斯(Gs ),1T=10KGs等于10的四次方高斯。由于历史的原因,与电场强度E对应的描述磁场的基本物理量被称为磁感应强度B,而另一辅助量却被称为磁场强度H,名实不符,容易混淆。通常所谓磁场,均指的是B。
B在数值上等于垂直于磁场方向长1 m,电流为1 A的导线所受磁场力的大小
B= F/IL
一些磁感应强度的大小(单位:T)
原子核表面 约10^12
中子星表面 约10^8
目前实验室值:瞬时 10^3 恒定 37
星际空间 10^(-10)
人体表面 3*10^(-10)
什么是磁感线?
北京盈科宏业科技有限责任公司 / 2011-07-21
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日期:2009-12-5 摘自: 阅读:427
假设把小磁针放在磁铁的磁场中,小磁针受磁场的作用,静止时它的两极指向确定的方向。在磁场中的不同点,小磁针静止时指的方向不一定相同。这个事实说明,磁场是有方向性的,我们约定,在磁场中的任意一点,小磁针N极的受力方向,为那一点的磁场方向。
磁感线的概念是著名物理学家法拉第最先发明并引入的。磁感线在电场中可以用电场线形象地描述各点的电场方向,在磁场中也可以用磁感线 形象地描述各点的电场方向,磁感线是在磁场中画出而实际不存在的一些有方向的曲线,这些曲线上每一点的切线方向都和这点的磁场方向一致。
下面我说说不同磁场的磁感线以及判断方法:
条形磁铁和蹄形磁铁的磁感线:相对来讲比较简单,在磁铁外部,磁感线从N极出来,进入S极;在内部由南极到北极。
直线电流磁场的磁感线:在直线电流磁场的磁感线分布中,磁感线是以通电直线导线为圆心作无数个同心圆,同心圆环绕着通电导线。实验表明,如果改变电流的方向,各点磁场的方向都变成相反的方向,也就是说磁感线的方向随电流的方向而改变。直线电流的方向跟磁感线方向之间的关系可以用安培定则(也叫右手螺旋定则)来判定:用右手握住导线,让伸直的拇指所指的方向跟电流的方向一致,弯曲的四指所指的方向就是磁感线的环绕方向
环形电流磁场的磁感线:流过环形导线的电流简称环形电流,从环形电流磁场的磁感线分布,可以看出,环形电流的磁感线也是一些闭合曲线,这些闭合曲线也环绕着通电导线。环形电流的磁感线方向也随电流的方向而改变。研究环形电流的磁场时,我们主要关心圆环轴上各点的磁场方向,这可以用右手定则来判定:让右手弯曲的四指和环形电流的方向一致,伸直的拇指所指的方向就是圆环的轴线上磁感线的方向。
通电螺线管磁场的磁感线(类似于条形磁铁):螺线管是由导线一圈挨一圈地绕成的。导线外面涂着绝缘层,因此电流不会由一圈跳到另一圈,只能沿着导线流动,这种导线叫做绝缘导线。通电螺线管可以看成是放在一起的许多通电环形导线,我们自然会想到二者的磁场分布也一定是相似的。实际上的确如此。要判断通电螺线管内部磁感线的方向,就必须知道螺线管的电流方向。螺线管的电流方向跟它内部磁感线的方向,也可以用安培定则来判定:用右手握住螺线管,让弯曲的四指所指的方向跟电流的方向一致,伸直的拇指所指的方向就是螺线管内部磁感线的方向。通电螺线管外部的磁感线和条形磁铁外部的磁感线相似,并和内部的磁感线连接,形成一条条闭合曲线。
假设把小磁针放在磁铁的磁场中,小磁针受磁场的作用,静止时它的两极指向确定的方向。在磁场中的不同点,小磁针静止时指的方向不一定相同。这个事实说明,磁场是有方向性的,我们约定,在磁场中的任意一点,小磁针N极的受力方向,为那一点的磁场方向。
磁感线的概念是著名物理学家法拉第最先发明并引入的。磁感线在电场中可以用电场线形象地描述各点的电场方向,在磁场中也可以用磁感线 形象地描述各点的电场方向,磁感线是在磁场中画出而实际不存在的一些有方向的曲线,这些曲线上每一点的切线方向都和这点的磁场方向一致。
下面我说说不同磁场的磁感线以及判断方法:
条形磁铁和蹄形磁铁的磁感线:相对来讲比较简单,在磁铁外部,磁感线从N极出来,进入S极;在内部由南极到北极。
直线电流磁场的磁感线:在直线电流磁场的磁感线分布中,磁感线是以通电直线导线为圆心作无数个同心圆,同心圆环绕着通电导线。实验表明,如果改变电流的方向,各点磁场的方向都变成相反的方向,也就是说磁感线的方向随电流的方向而改变。直线电流的方向跟磁感线方向之间的关系可以用安培定则(也叫右手螺旋定则)来判定:用右手握住导线,让伸直的拇指所指的方向跟电流的方向一致,弯曲的四指所指的方向就是磁感线的环绕方向
环形电流磁场的磁感线:流过环形导线的电流简称环形电流,从环形电流磁场的磁感线分布,可以看出,环形电流的磁感线也是一些闭合曲线,这些闭合曲线也环绕着通电导线。环形电流的磁感线方向也随电流的方向而改变。研究环形电流的磁场时,我们主要关心圆环轴上各点的磁场方向,这可以用右手定则来判定:让右手弯曲的四指和环形电流的方向一致,伸直的拇指所指的方向就是圆环的轴线上磁感线的方向。
通电螺线管磁场的磁感线(类似于条形磁铁):螺线管是由导线一圈挨一圈地绕成的。导线外面涂着绝缘层,因此电流不会由一圈跳到另一圈,只能沿着导线流动,这种导线叫做绝缘导线。通电螺线管可以看成是放在一起的许多通电环形导线,我们自然会想到二者的磁场分布也一定是相似的。实际上的确如此。要判断通电螺线管内部磁感线的方向,就必须知道螺线管的电流方向。螺线管的电流方向跟它内部磁感线的方向,也可以用安培定则来判定:用右手握住螺线管,让弯曲的四指所指的方向跟电流的方向一致,伸直的拇指所指的方向就是螺线管内部磁感线的方向。通电螺线管外部的磁感线和条形磁铁外部的磁感线相似,并和内部的磁感线连接,形成一条条闭合曲线。
磁力线又叫做磁感线,是用以形象地描绘磁场分布的一些曲线。人们将磁力线定义为处处与磁感应强度相切的线,磁感应强度的方向与磁力线方向相同,其大小与磁力线的密度成正比。了解磁力线的基本特点是掌握和分析磁路的的基础。
理论和实践均表明,磁力线具有下述基本特点:
1.磁力线是人为假象的曲线
2.磁力线有无数条
3.磁力线是立体的
4.所有的磁力线都不交叉
5.磁力线的相对疏密表示磁性的相对强弱,即磁力线疏的地方磁性较弱,磁力线密的地方磁性较强
6.磁力线总是从 N 极出发,进入与其最邻近的 S 极,并形成闭合回路。
同电流类似,磁力线总是走磁阻最小(磁导率最大)的路径,因此磁力线通常呈直线或曲线,不存在呈直角拐弯的磁力线。
任意二条同向磁力线之间相互排斥,因此不存在相交的磁力线。
当铁磁材料未饱和时,磁力线总是垂直于铁磁材料的极性面。当铁磁材料饱和时,磁力线在该铁磁材料中的行为与在非铁磁性介质(如空气、铝、铜等)中一样。
由于磁力线具有这样的基本特性,因此介质的磁化状态取决于介质的磁学特性和几何形状。显而易见,在通常情况下,介质都处于非均匀磁化状态,也就是说通常介质内部的磁力线都成曲线状态且分布不均匀;另外,由于在自然界虽存在电的绝缘体,但不存在磁的绝缘体(除超导体物质),使得通常的磁路都存在漏磁。介质处于非均匀磁化状态和磁路都存在漏磁这二个特征,就决定了磁路的准确计算非常复杂。
理论和实践均表明,磁力线具有下述基本特点:
1.磁力线是人为假象的曲线
2.磁力线有无数条
3.磁力线是立体的
4.所有的磁力线都不交叉
5.磁力线的相对疏密表示磁性的相对强弱,即磁力线疏的地方磁性较弱,磁力线密的地方磁性较强
6.磁力线总是从 N 极出发,进入与其最邻近的 S 极,并形成闭合回路。
同电流类似,磁力线总是走磁阻最小(磁导率最大)的路径,因此磁力线通常呈直线或曲线,不存在呈直角拐弯的磁力线。
任意二条同向磁力线之间相互排斥,因此不存在相交的磁力线。
当铁磁材料未饱和时,磁力线总是垂直于铁磁材料的极性面。当铁磁材料饱和时,磁力线在该铁磁材料中的行为与在非铁磁性介质(如空气、铝、铜等)中一样。
由于磁力线具有这样的基本特性,因此介质的磁化状态取决于介质的磁学特性和几何形状。显而易见,在通常情况下,介质都处于非均匀磁化状态,也就是说通常介质内部的磁力线都成曲线状态且分布不均匀;另外,由于在自然界虽存在电的绝缘体,但不存在磁的绝缘体(除超导体物质),使得通常的磁路都存在漏磁。介质处于非均匀磁化状态和磁路都存在漏磁这二个特征,就决定了磁路的准确计算非常复杂。
北京盈科宏业科技有限责任公司 / 2011-07-21
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日期:2008-11-27 摘自: 阅读:675
磁学量名称磁学量符号CGS单位SI单位换算比(SI单位的数值乘以此数即得CGS单位数值)磁极强度m 韦(Wb)108 /磁通 麦克斯韦( )韦(Wb)
磁学量名称磁学量符号CGS单位SI单位换算比(SI单位的数值乘以此数即得CGS单位数值)磁极强度m 韦(Wb)108 /磁通 麦克斯韦( )韦(Wb)
108
磁矩 磁矩安/米2(A/m2)103
磁通密度或
磁感应强度
B高斯(GS)韦/米2或特[斯拉](Wb/m2或T)104
磁场强度H奥斯特(Oe)安/米(A/m)1/79.6磁势
磁通势
}奥·厘米(Oe·cm)安匝(A)/10磁化强度M高斯(GS)安/米(A/m)10-3
相对磁化率 相对导磁率 1退磁因子N(CGS)、D(SI) 真空导磁率 1 磁阻 (奥·厘米)/麦克斯韦安匝/韦(A/Wb)·10-9
磁晶各向异性常数 erg/焦/米3(J/m3)10磁能积(B·H)高·奥(GOe)焦/米3(J/m3)109/7.96畴壁能密度 erg/焦/米2(J/m2)103
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